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We report on the measurements of directed flow $v_1$ and elliptic flow $v_2$for hadrons ($\pi^{\pm}$, $K^{\pm}$, $K_{S}^0$, $p$, $\phi$, $\Lambda$ and$\Xi^{-}$) from Au+Au collisions at $\sqrt{s_{NN}}$ = 3\,GeV and $v_{2}$ for($\pi^{\pm}$, $K^{\pm}$, $p$ and $\overline{p}$) at 27 and 54.4\,GeV with theSTAR experiment. While at the two higher energy midcentral collisions thenumber-of-constituent-quark (NCQ) scaling holds, at 3\,GeV the $v_{2}$ atmidrapidity is negative for all hadrons and the NCQ scaling is absent. Inaddition, the $v_1$ slopes at midrapidity for almost all observed hadrons arefound to be positive, implying dominant repulsive baryonic interactions. Thefeatures of negative $v_2$ and positive $v_1$ slope at 3\,GeV can be reproducedwith a baryonic mean-field in transport model calculations. These results implythat the medium in such collisions is likely characterized by baryonicinteractions.
Disappearance of partonic collectivity in sqrt{s_{NN}} = 3 GeV Au+Au collisions at RHIC
STAR Collaboration;M. S. Abdallah;B. E. Aboona;J. Adam;L. Adamczyk;J. R. Adams;J. K. Adkins;G. Agakishiev;I. Aggarwal;M. M. Aggarwal;Z. Ahammed;I. Alekseev;D. M. Anderson;A. Aparin;E. C. Aschenauer;M. U. Ashraf;F. G. Atetalla;A. Attri;G. S. Averichev;V. Bairathi;W. Baker;J. G. Ball Cap;K. Barish;A. Behera;R. Bellwied;P. Bhagat;A. Bhasin;J. Bielcik;J. Bielcikova;I. G. Bordyuzhin;J. D. Brandenburg;A. V. Brandin;I. Bunzarov;J. Butterworth;X. Z. Cai;H. Caines;M. Calderóndela Barca Sánchez;D. Cebra;I. Chakaberia;P. Chaloupka;B. K. Chan;F-H. Chang;Z. Chang;N. Chankova-Bunzarova;A. Chatterjee;S. Chattopadhyay;D. Chen;J. Chen;J. H. Chen;X. Chen;Z. Chen;J. Cheng;M. Chevalier;S. Choudhury;W. Christie;X. Chu;H. J. Crawford;M. Csanád;M. Daugherity;T. G. Dedovich;I. M. Deppner;A. A. Derevschikov;A. Dhamija;L. Di Carlo;L. Didenko;P. Dixit;X. Dong;J. L. Drachenberg;E. Duckworth;J. C. Dunlop;N. Elsey;J. Engelage;G. Eppley;S. Esumi;O. Evdokimov;A. Ewigleben;O. Eyser;R. Fatemi;F. M. Fawzi;S. Fazio;P. Federic;J. Fedorisin;C. J. Feng;Y. Feng;P. Filip;E. Finch;Y. Fisyak;A. Francisco;C. Fu;L. Fulek;C. A. Gagliardi;T. Galatyuk;F. Geurts;N. Ghimire;A. Gibson;K. Gopal;X. Gou;D. Grosnick;A. Gupta;W. Guryn;A. I. Hamad;A. Hamed;Y. Han;S. Harabasz;M. D. Harasty;J. W. Harris;H. Harrison;S. He;W. He;X. H. He;Y. He;S. Heppelmann;S. Heppelmann;N. Herrmann;E. Hoffman;L. Holub;Y. Hu;H. Huang;H. Z. Huang;S. L. Huang;T. Huang;X. Huang;Y. Huang;T. J. Humanic;G. Igo;D. Isenhower;W. W. Jacobs;C. Jena;A. Jentsch;Y. Ji;J. Jia;K. Jiang;X. Ju;E. G. Judd;S. Kabana;M. L. Kabir;S. Kagamaster;D. Kalinkin;K. Kang;D. Kapukchyan;K. Kauder;H. W. Ke;D. Keane;A. Kechechyan;M. Kelsey;Y. V. Khyzhniak;D. P. Kikoła;C. Kim;B. Kimelman;D. Kincses;I. Kisel;A. Kiselev;A. G. Knospe;H. S. Ko;L. Kochenda;L. K. Kosarzewski;L. Kramarik;P. Kravtsov;L. Kumar;S. Kumar;R. Kunnawalkam Elayavalli;J. H. Kwasizur;R. Lacey;S. Lan;J. M. Landgraf;J. Lauret;A. Lebedev;R. Lednicky;J. H. Lee;Y. H. Leung;C. Li;C. Li;W. Li;X. Li;Y. Li;X. Liang;Y. Liang;R. Licenik;T. Lin;Y. Lin;M. A. Lisa;F. Liu;H. Liu;H. Liu;P. Liu;T. Liu;X. Liu;Y. Liu;Z. Liu;T. Ljubicic;W. J. Llope;R. S. Longacre;E. Loyd;N. S. Lukow;X. F. Luo;L. Ma;R. Ma;Y. G. Ma;N. Magdy;D. Mallick;S. Margetis;C. Markert;H. S. Matis;J. A. Mazer;N. G. Minaev;S. Mioduszewski;B. Mohanty;M. M. Mondal;I. Mooney;D. A. Morozov;A. Mukherjee;M. Nagy;J. D. Nam;Md. Nasim;K. Nayak;D. Neff;J. M. Nelson;D. B. Nemes;M. Nie;G. Nigmatkulov;T. Niida;R. Nishitani;L. V. Nogach;T. Nonaka;A. S. Nunes;G. Odyniec;A. Ogawa;S. Oh;V. A. Okorokov;B. S. Page;R. Pak;J. Pan;A. Pandav;A. K. Pandey;Y. Panebratsev;P. Parfenov;B. Pawlik;D. Pawlowska;H. Pei;C. Perkins;L. Pinsky;R. L. Pintér;J. Pluta;B. R. Pokhrel;G. Ponimatkin;J. Porter;M. Posik;V. Prozorova;N. K. Pruthi;M. Przybycien;J. Putschke;H. Qiu;A. Quintero;C. Racz;S. K. Radhakrishnan;N. Raha;R. L. Ray;R. Reed;H. G. Ritter;M. Robotkova;O. V. Rogachevskiy;J. L. Romero;D. Roy;L. Ruan;J. Rusnak;N. R. Sahoo;H. Sako;S. Salur;J. Sandweiss;S. Sato;W. B. Schmidke;N. Schmitz;B. R. Schweid;F. Seck;J. Seger;M. Sergeeva;R. Seto;P. Seyboth;N. Shah;E. Shahaliev;P. V. Shanmuganathan;M. Shao;T. Shao;A. I. Sheikh;D. Shen;S. S. Shi;Y. Shi;Q. Y. Shou;E. P. Sichtermann;R. Sikora;M. Simko;J. Singh;S. Singha;M. J. Skoby;N. Smirnov;Y. Söhngen;W. Solyst;P. Sorensen;H. M. Spinka;B. Srivastava;T. D. S. Stanislaus;M. Stefaniak;D. J. Stewart;M. Strikhanov;B. Stringfellow;A. A. P. Suaide;M. Sumbera;B. Summa;X. M. Sun;X. Sun;Y. Sun;Y. Sun;B. Surrow;D. N. Svirida;Z. W. Sweger;P. Szymanski;A. H. Tang;Z. Tang;A. Taranenko;T. Tarnowsky;J. H. Thomas;A. R. Timmins;D. Tlusty;T. Todoroki;M. Tokarev;C. A. Tomkiel;S. Trentalange;R. E. Tribble;P. Tribedy;S. K. Tripathy;T. Truhlar;B. A. Trzeciak;O. D. Tsai;Z. Tu;T. Ullrich;D. G. Underwood;I. Upsal;G. Van Buren;J. Vanek;A. N. Vasiliev;I. Vassiliev;V. Verkest;F. Videbæk;S. Vokal;S. A. Voloshin;F. Wang;G. Wang;J. S. Wang;P. Wang;Y. Wang;Y. Wang;Z. Wang;J. C. Webb;P. C. Weidenkaff;L. Wen;G. D. Westfall;H. Wieman;S. W. Wissink;J. Wu;Y. Wu;B. Xi;Z. G. Xiao;G. Xie;W. Xie;H. Xu;N. Xu;Q. H. Xu;Y. Xu;Z. Xu;Z. Xu;C. Yang;Q. Yang;S. Yang;Y. Yang;Z. Ye;Z. Ye;L. Yi;K. Yip;Y. Yu;H. Zbroszczyk;W. Zha;C. Zhang;D. Zhang;J. Zhang;S. Zhang;S. Zhang;X. P. Zhang;Y. Zhang;Y. Zhang;Y. Zhang;Z. J. Zhang;Z. Zhang;Z. Zhang;J. Zhao;C. Zhou;X. Zhu;M. Zurek;M. Zyzak
2022-01-01
Abstract
We report on the measurements of directed flow $v_1$ and elliptic flow $v_2$for hadrons ($\pi^{\pm}$, $K^{\pm}$, $K_{S}^0$, $p$, $\phi$, $\Lambda$ and$\Xi^{-}$) from Au+Au collisions at $\sqrt{s_{NN}}$ = 3\,GeV and $v_{2}$ for($\pi^{\pm}$, $K^{\pm}$, $p$ and $\overline{p}$) at 27 and 54.4\,GeV with theSTAR experiment. While at the two higher energy midcentral collisions thenumber-of-constituent-quark (NCQ) scaling holds, at 3\,GeV the $v_{2}$ atmidrapidity is negative for all hadrons and the NCQ scaling is absent. Inaddition, the $v_1$ slopes at midrapidity for almost all observed hadrons arefound to be positive, implying dominant repulsive baryonic interactions. Thefeatures of negative $v_2$ and positive $v_1$ slope at 3\,GeV can be reproducedwith a baryonic mean-field in transport model calculations. These results implythat the medium in such collisions is likely characterized by baryonicinteractions.
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Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/20.500.11770/334095
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.