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The deconfined quark-gluon plasma (QGP) created in relativistic heavy-ion collisions enables the exploration of the fundamental properties of matter under extreme conditions. Noncentral collisions can produce strong magnetic fields on the order of 1018 G, which offers a probe into the electrical conductivity of the QGP. In particular, quarks and antiquarks carry opposite charges and receive contrary electromagnetic forces that alter their momenta. This phenomenon can be manifested in the collective motion of final -state particles, specifically in the rapidity-odd directed flow, denoted as v1oy thorn . Here, we present the charge-dependent measurements of dv1=dy near midrapidities for pi ⠂, K ⠂, and pop over bar thorn in Au thorn Au and isobar (96 44Ru thorn 9644Ru and 9640Zr thorn 96 40Zr) collisions at ffiffiffiffiffiffiffi p 1/4 200 GeV, and in Au thorn Au collisions at sNN 27 GeV, recorded by the STAR detector at the Relativistic Heavy Ion Collider. The combined dependence of the v1 signal on collision system, particle species, and collision centrality can be qualitatively and semiquantitatively understood as several effects on constituent quarks. While the results in central events can be explained by the u and d quarks transported from initial -state nuclei, those in peripheral events reveal the impacts of the electromagnetic field on the QGP. Our data put valuable constraints on the electrical conductivity of the QGP in theoretical calculations.
Observation of the Electromagnetic Field Effect via Charge-Dependent Directed Flow in Heavy-Ion Collisions at the Relativistic Heavy Ion Collider
Abdulhamid, M. I.;Aboona, B. E.;Adam, J.;Adams, J. R.;Agakishiev, G.;Aggarwal, I.;Aggarwal, M. M.;Ahammed, Z.;Aitbaev, A.;Alekseev, I.;Alpatov, E.;Aparin, A.;Aslam, S.;Atchison, J.;Averichev, G. S.;Bairathi, V.;Ball Cap, J. G.;Barish, K.;Bhagat, P.;Bhasin, A.;Bhatta, S.;Bhosale, S. R.;Bordyuzhin, I. G.;Brandenburg, J. D.;Brandin, A. V.;Cai, X. Z.;Caines, H.;Calderón de la Barca Sánchez, M.;Cebra, D.;Ceska, J.;Chakaberia, I.;Chan, B. K.;Chang, Z.;Chatterjee, A.;Chen, D.;Chen, J.;Chen, J. H.;Chen, Z.;Cheng, J.;Cheng, Y.;Choudhury, S.;Christie, W.;Chu, X.;Crawford, H. J.;Dale-Gau, G.;Das, A.;Dash, A. P.;Daugherity, M.;Dedovich, T. G.;Deppner, I. M.;Derevschikov, A. A.;Dhamija, A.;Dixit, P.;Dong, X.;Drachenberg, J. L.;Duckworth, E.;Dunlop, J. C.;Engelage, J.;Eppley, G.;Esumi, S.;Evdokimov, O.;Eyser, O.;Fatemi, R.;Fazio, S.;Feng, C. J.;Feng, Y.;Finch, E.;Fisyak, Y.;Flor, F. A.;Fu, C.;Gao, T.;Geurts, F.;Ghimire, N.;Gibson, A.;Gopal, K.;Gou, X.;Grosnick, D.;Gupta, A.;Hamed, A.;Han, Y.;Harasty, M. D.;Harris, J. W.;Harrison-Smith, H.;He, W.;He, X. H.;He, Y.;Hu, C.;Hu, Q.;Hu, Y.;Huang, H.;Huang, H. Z.;Huang, S. L.;Huang, T.;Huang, X.;Huang, Y.;Huang, Y.;Humanic, T. J.;Isenhower, D.;Isshiki, M.;Jacobs, W. W.;Jalotra, A.;Jena, C.;Ji, Y.;Jia, J.;Jin, C.;Ju, X.;Judd, E. G.;Kabana, S.;Kalinkin, D.;Kang, K.;Kapukchyan, D.;Kauder, K.;Keane, D.;Kechechyan, A.;Kiselev, A.;Knospe, A. G.;Ko, H. S.;Kochenda, L.;Korobitsin, A. A.;Kraeva, A. Yu.;Kravtsov, P.;Kumar, L.;Labonte, M. C.;Lacey, R.;Landgraf, J. M.;Lebedev, A.;Lednicky, R.;Lee, J. H.;Leung, Y. H.;Lewis, N.;Li, C.;Li, H-S.;Li, W.;Li, X.;Li, Y.;Li, Y.;Li, Z.;Liang, X.;Liang, Y.;Lin, T.;Lin, Y.;Liu, C.;Liu, F.;Liu, G.;Liu, H.;Liu, L.;Liu, T.;Liu, X.;Liu, Y.;Liu, Z.;Ljubicic, T.;Lomicky, O.;Longacre, R. S.;Loyd, E. M.;Lu, T.;Lukow, N. S.;Luo, X. F.;Luong, V. B.;Ma, L.;Ma, R.;Ma, Y. G.;Magdy, N.;Mallick, D.;Margetis, S.;Matis, H. S.;McNamara, G.;Mi, K.;Minaev, N. G.;Mohanty, B.;Mondal, M. M.;Mooney, I.;Morozov, D. A.;Mudrokh, A.;Nagy, M. I.;Nain, A. S.;Nam, J. D.;Nasim, M.;Nedorezov, E.;Neff, D.;Nelson, J. M.;Nemes, D. B.;Nie, M.;Nigmatkulov, G.;Niida, T.;Nogach, L. V.;Nonaka, T.;Odyniec, G.;Ogawa, A.;Oh, S.;Okorokov, V. A.;Okubo, K.;Page, B. S.;Pak, R.;Pandav, A.;Panebratsev, Y.;Pani, T.;Parfenov, P.;Paul, A.;Perkins, C.;Pokhrel, B. R.;Posik, M.;Povarov, A.;Protzman, T.;Pruthi, N. K.;Putschke, J.;Qin, Z.;Qiu, H.;Quintero, A.;Racz, C.;Radhakrishnan, S. K.;Rana, A.;Ray, R. L.;Ritter, H. G.;Robertson, C. W.;Rogachevsky, O. V.;Rosales Aguilar, M. A.;Roy, D.;Ruan, L.;Sahoo, A. K.;Sahoo, N. R.;Sako, H.;Salur, S.;Samigullin, E.;Sato, S.;Schaefer, B. C.;Schmidke, W. B.;Schmitz, N.;Seger, J.;Seto, R.;Seyboth, P.;Shah, N.;Shahaliev, E.;Shanmuganathan, P. V.;Shao, T.;Sharma, M.;Sharma, N.;Sharma, R.;Sharma, S. R.;Sheikh, A. I.;Shen, D.;Shen, D. Y.;Shen, K.;Shi, S. S.;Shi, Y.;Shou, Q. Y.;Si, F.;Singh, J.;Singha, S.;Sinha, P.;Skoby, M. J.;Söhngen, Y.;Song, Y.;Srivastava, B.;Stanislaus, T. D. S.;Stewart, D. J.;Strikhanov, M.;Stringfellow, B.;Su, Y.;Sun, C.;Sun, X.;Sun, Y.;Sun, Y.;Surrow, B.;Svirida, D. N.;Sweger, Z. W.;Tamis, A. C.;Tang, A. H.;Tang, Z.;Taranenko, A.;Tarnowsky, T.;Thomas, J. H.;Tlusty, D.;Todoroki, T.;Tokarev, M. V.;Trentalange, S.;Tribedy, P.;Tripathy, S. K.;Tsai, O. D.;Tsang, C. Y.;Tu, Z.;Tyler, J.;Ullrich, T.;Underwood, D. G.;Upsal, I.;Van Buren, G.;Vasiliev, A. N.;Verkest, V.;Videbæk, F.;Vokal, S.;Voloshin, S. A.;Wang, F.;Wang, G.;Wang, J. S.;Wang, J.;Wang, X.;Wang, Y.;Wang, Y.;Wang, Y.;Wang, Z.;Webb, J. C.;Weidenkaff, P. C.;Westfall, G. D.;Wieman, H.;Wilks, G.;Wissink, S. W.;Wu, J.;Wu, J.;Wu, X.;Wu, X.;Xi, B.;Xiao, Z. G.;Xie, G.;Xie, W.;Xu, H.;Xu, N.;Xu, Q. H.;Xu, Y.;Xu, Y.;Xu, Z.;Xu, Z.;Yan, G.;Yan, Z.;Yang, C.;Yang, Q.;Yang, S.;Yang, Y.;Ye, Z.;Ye, Z.;Yi, L.;Yip, K.;Yu, Y.;Zha, W.;Zhang, C.;Zhang, D.;Zhang, J.;Zhang, S.;Zhang, W.;Zhang, X.;Zhang, Y.;Zhang, Y.;Zhang, Y.;Zhang, Y.;Zhang, Z. J.;Zhang, Z.;Zhang, Z.;Zhao, F.;Zhao, J.;Zhao, M.;Zhou, C.;Zhou, J.;Zhou, S.;Zhou, Y.;Zhu, X.;Zurek, M.;Zyzak, M.;null, null
2024-01-01
Abstract
The deconfined quark-gluon plasma (QGP) created in relativistic heavy-ion collisions enables the exploration of the fundamental properties of matter under extreme conditions. Noncentral collisions can produce strong magnetic fields on the order of 1018 G, which offers a probe into the electrical conductivity of the QGP. In particular, quarks and antiquarks carry opposite charges and receive contrary electromagnetic forces that alter their momenta. This phenomenon can be manifested in the collective motion of final -state particles, specifically in the rapidity-odd directed flow, denoted as v1oy thorn . Here, we present the charge-dependent measurements of dv1=dy near midrapidities for pi ⠂, K ⠂, and pop over bar thorn in Au thorn Au and isobar (96 44Ru thorn 9644Ru and 9640Zr thorn 96 40Zr) collisions at ffiffiffiffiffiffiffi p 1/4 200 GeV, and in Au thorn Au collisions at sNN 27 GeV, recorded by the STAR detector at the Relativistic Heavy Ion Collider. The combined dependence of the v1 signal on collision system, particle species, and collision centrality can be qualitatively and semiquantitatively understood as several effects on constituent quarks. While the results in central events can be explained by the u and d quarks transported from initial -state nuclei, those in peripheral events reveal the impacts of the electromagnetic field on the QGP. Our data put valuable constraints on the electrical conductivity of the QGP in theoretical calculations.
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Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/20.500.11770/370718
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
